首先，让我们假设电容器已完全放电，并且在正供应轨中，操作到AP的输出已饱和。电容器C开始从输出电压，通过电阻器vout向上充电，以由其RC时间常数确定的速率。

　　从我们的教程中，我们知道RC电路，电容器希望在五个时间常数内充分充电（即+V（SAT） ）的价值。但是，一旦电容器充电电压在运算放大（ - ）端子上的电压等于或大于非反转端子处的电压（OPAMPS输出电压分数R1和R2之间），请产出将改变状态并驱动到对立的负供应轨道。
　　但是，电容器一直很乐意向正供应导轨（+v（sat））充电，现在看到负电压，即盘子上的-v（sat） 。输出电压的这种突然逆转导致电容器以再次由其RC时间常数决定的速率朝VOUT的新值排出。

　　运算放大器多启动器电压

　　一旦运行放大端子端子到达新的负参考电压，即在非转移端子处的-VREF，运算AMP再次改变状态，输出被驱动到相对的电源导轨电压，+V（SAT）。电容器现在看到其板上的正电压，并且充电周期再次开始。因此，电容器正在不断充电和放电，从而产生一个可观的运算放大器多启动器输出。

　　输出波形的周期取决于两个正时组件的RC时间常数以及由R1，R2电压分隔网络建立的反馈比率，该反馈比设置了参考电压级别。如果放大器饱和电压的正值和负值具有相同的幅度，则T1 = T2，并且给出振荡周期的表达变为：

　　振荡的频率
　　其中：r是电阻，c是电容，ln（）是反馈分数的自然对数，t是秒的定期时间，而?是Hz中的振荡频率。
　　然后，我们可以从上面的方程式中看到，运算放大器多发射器电路的振荡频率不仅取决于RC时间常数，还取决于反馈分数。但是，如果我们使用的电阻值给出0.462（β= 0.462）的反馈分数，则电路的振荡频率将等于仅1/2RC，因为线性对数项等于一个。
　　运算放大器多启动器示例NO1

　　使用以下组件构建运算放大器多振动器电路。r1 =35kΩ，r2 =30kΩ，r =50kΩ和c = 0.01UF。计算振荡的电路频率。

　　运算放大器多启动器示例
　　运算放大器多启动器示例电路
　　然后将振荡的频率计算为1KHz。当β= 0.462时，可以将此频率直接计算为：= 1/2rc。同样，当两个反馈电阻相同时，即r1 = r2，反馈分数等于3，振荡频率变为：= 1/2.2rc。
　　我们可以通过用电位计替换一个反馈电阻来将此操作装置多振动器电路进一步进一步，以产生可变的频率运算放大器多启动器，如图所示。

　　可变操作装置多振动器

　　可变运算放大器多元激素
　　通过调整β1和β2之间的中央电位计，输出频率将变化以下量。

　　电位计雨刮器位于β1的位置

　　较低的输出频率

　　电位计雨刮器位于β2的位置

　　上输出频率
　　因此，在这个简单的示例中，我们可以产生一个操作放大器的多振动器电路，该电动机能够产生可变的输出矩形波形，可将可从约100Hz调节至1.2kHz或仅通过更改RC组件值而需要的任何频率范围。
　　我们已经在此操作AMP多振动器教程中看到，可以使用标准的操作放大器（例如741）以及其他一些组件来构建不可见量的多发射器电路。
　　这些电压受控的非球螺旋松弛振荡器通常仅限于几百千 - 赫兹（KHz），因为运算放大器没有所需的带宽，但是它们仍然是出色的振荡器。