在上面的纯电容电路中，电容器直接连接在交流电源电压两端。随着电源电压的升高和降低，电容器会根据这种变化进行充电和放电。我们知道，充电电流与极板电压的变化率成正比，当电源电压从正半周期跨越到负半周期时，该变化率达到，反之亦然， 0 o和 180 o沿正弦波。

    因此，当交流正弦波在其正峰值 ( +V MAX  ) 和负峰值 (  -V MAX )处交叉时，会出现电压变化率  。在周期内的这两个位置，正弦电压是恒定的，因此其变化率为零，因此dv/dt为零，导致电容器内的电流变化为零。因此，当 dv/dt = 0 时，电容器表现为开路，因此 i = 0，如下所示。    交流电容器相量图

    交流电路中的电容相量图
    在 0 o时，电源电压的变化率正向增加，导致该时刻的充电电流。当施加的电压在非常短暂的瞬间达到 90 °的峰值时，电源电压既不会增加也不会减少，因此电路中没有电流流过。
    当施加的电压在 180 °处开始减小到零时，电压的斜率是负的，因此电容器沿负方向放电。在沿线的 180度点，电压的变化率再次达到值，因此在那一瞬间流过电流，依此类推。
    那么我们可以说，对于交流电路中的电容器，只要施加的电压，瞬时电流就或为零，同样，当施加的电压时，电流的瞬时值也或峰值。或零。
    从上面的波形中，我们可以看到电流电压1/4周期或90 °，如矢量图所示。那么我们可以说，在纯电容电路中，交流电压滞后电流 90 o。
    我们知道，在交流电路中流过电容的电流与施加电压的变化率相反。但就像电阻器一样，电容器也提供某种形式的电流阻力。对于交流电路中的电容器，反向被称为电抗，并且当我们处理电容器电路时，它因此被称为电容电抗。因此，交流电路中的电容会受到容抗的影响。